Momento magnético NA MECÂNICA GENERALIZADA GRACELI.

Em física, o momento magnético ou momento de dipolo magnético de um elemento pontual é um vetor que, em presença de um campo magnético (inerentemente vectorial), relaciona-se com o torque de alineação de ambos vectores no ponto no qual se situa o elemento . O vector de campo magnético a utilizar-se é o B denominado como Indução Magnética ou Densidade de Fluxo Magnético cuja magnitude é o Weber por metro quadrado.

Em física, astronomia, química e engenharia elétrica, o termo momento magnético de um sistema (tal como um laço de corrente elétrica, uma barra de magneto, um eletrão, uma molécula, ou um planeta) normalmente refere-se a seu momento dipolo magnético, e é uma medida da intensidade da fonte magnética. Especificamente, o momento dipolo magnético quantifica a contribuição do magnetismo interno do sistema ao campo magnético dipolar externo produzido pelo sistema (i.e. o componente do campo magnético externo que atua ao inverso da distância ao cubo).

Qualquer campo magnético dipolar é simétrico no que diz respeito às rotações em torno de um eixo particular, conseqüentemente é habitual descrever o momento de dipolo magnético que cria um campo como um vector com uma direção ao longo deste eixo. Para quadripolar, octopolar, e momentos magnéticos multipolos de mais alta ordem (ver expansão multipolo).

Relações físicas

A relação é:

${\boldsymbol {\tau }}={\boldsymbol {\mu }}\times \mathbf {B}$

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Onde ${\boldsymbol {\tau }}$ é o torque, ${\boldsymbol {\mu }}$ é o momento magnético, e $\mathbf {B}$ é o campo magnético. O alinhamento do momento magnético com o campo cria uma diferença na energia potencial U:

$U=-{\boldsymbol {\mu }}\cdot \mathbf {B}$

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Um dos exemplos mais simples de momento magnético é o de uma espiral condutora da electricidade, com intensidade I e área A, para a qual a magnitude é:

${\boldsymbol {\mu }}=I\mathbf {A}$

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Exemplo

A força resultante sobre uma bússola produzida pelo campo magnético da Terra, é quase nula, devido a que sobre os dois pólos magnéticos atuam forças iguais e opostas. No entanto, essas forças produzem um torque suficientemente forte para poder ser observado facilmente.^[1]

Qualquer ímã, em particular a bússola, tem um momento magnético, ${\vec {m}}$ que é um vetor orientado desde o seu pólo sul até o seu pólo norte; um campo magnético ${\vec {B}}$ produz um torque, ${\vec {\tau }}$ , igual ao produto vetorial entre o momento magnético e o campo:

${\vec {\tau }}={\vec {m}}\times {\vec {B}}$

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

o torque será sempre no sentido que faz rodar o momento magnético ${\vec {m}}$ até apontar no sentido do campo ${\vec {B}}$ .

O torque produzido pelo campo magnético é o princípio usado nos motores elétricos (figura ao lado).

O motor tem uma bobina, que pode rodar à volta de um eixo, dentro de um campo magnético produzido por ímanes fixos. A bobina é um fio condutor enrolado várias vezes. Cada volta completa do fio na bobina designa-se de espira.^[1]

Quando o fio é percorrido por uma corrente $I$ , as forças magnéticas sobre os diferentes segmentos de cada espira anulam-se, mas há um torque resultante; pode mostrar-se que se o campo for uniforme, o torque resultante verificará , sendo o momento magnético da espira igual a:

${\vec {m}}=A\,I\,{\vec {e}}_{\mathrm {n} }$

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

onde $A$ é a área da espira e ${\vec {e}}_{n}$ o versor perpendicular à espira, no sentido definido pela regra da mão direita, como mostra a figura abaixo: o polegar da mão direita define o sentido de ${\vec {m}}$ , quando os outros quatro dedos apontarem no sentido da corrente na espira.

Definição do momento magnético de uma espira.

O momento magnético de uma bobina é a soma dos momentos das espiras que formam essa bobina. Se a bobina tiver $N$ espiras, comporta-se como um íman com momento magnético ${\vec {m}}=N\,I\,A\,{\vec {e}}_{\mathrm {n} }$ .

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Se o campo não for uniforme, a área da bobina deverá ser dividida em pequenos pedaços para calcular o torque total por meio de um integral de superfície.^[1]

Num motor, os dois terminais da bobina ligam-se a um comutador que roda juntamente com a bobina. Na figura do motor pode ver-se o comutador (cilindro com dois setores metálicos independentes) a fazer contato com os dois terminais $+$ e $-$ ligados a uma fem(Força eletromotriz) externa.

Quando a bobina roda, chega até uma posição em que o segmento do comutador que estava em contato com o terminal positivo passa a estar em contato com o terminal negativo e vice-versa, invertendo-se o sentido da corrente na bobina.

O comutador é colocado de forma a que, quando o momento magnético da bobina estiver na direção e sentido do campo magnético do íman (de esquerda para direita, na figura do motor, o sentido da corrente seja invertido, fazendo com que o ângulo entre o momento magnético e o campo passe de $0^{\circ }$ para $180^{\circ }$ .

Assim, a bobina roda constantemente, porque o torque magnético tende sempre a diminuir esse ângulo até $0^{\circ }$ .^[1]

Momento magnético de spin

Os electrões e muitos núcleos atómicos também têm momentos magnéticos intrínsecos, cuja explicação requer tratamento mecânico quântico e que se relaciona com o momento angular das partículas. São estes momentos magnéticos intrínsecos os que dão lugar a efeitos macroscópicos de magnetismo, e a outros fenómenos como a ressonância magnética nuclear.

O momento magnético de spin é uma propriedade intrínseca ou fundamental das partículas, como a massa ou a carga eléctrica. Este momento está relacionado com o fato de que as partículas elementares têm momento angular intrínseco ou spin, para partículas carregadas isso leva inevitavelmente a que se comportem de modo similar a um pequeno circuito com cargas em movimento. Entretanto, também existem partículas neutras como o neutrão que, embora tenham momento magnético, não apresentam carga (de fato o neutrão não é considerado realmente elementar senão formado por três quarks carregados).

**Momento magnético $\mu$ de algumas partículas elementares** ^[2]
Partícula	Momento dipolo magnético em unidades SI, $\mu$ (10⁻²⁷ J/T)	Spin (adimensional)
eletrão	-9 284,764	1/2
protão	14,106067	1/2
neutrão	-9,66236	1/2
muão	-44,904478	1/2
deuterão	4,3307346	1
trítio	15,046094	1/2

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Momento magnético do eletrão

O momento (dipolar) magnético de um eletrão é:

${\boldsymbol {\mu }}=-g_{s}\mu _{B}({\boldsymbol {s}}/\hbar )$

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

onde

$\mu _{B}\,\!$ é o magnetão de Bohr,

$g_{s}\approx 2$ [a teoria clássica prediz que $g_{s}=1\,\!$ ; um grande êxito da equação de Dirac foi a predicção de que $g_{s}=2\,\!$ , que está muito próximo do valor exacto (que é ligeiramente superior a dois; esta última correcção se deve aos efeitos quânticos do campo eletromagnético)].

Experimento de Stern-Gerlach: A Descoberta do Momento Magnético

Em 1943, o Prêmio Nobel de Física foi concedido ao físico alemão Otto Stern (1888- 1969) por seus trabalhos pioneiros sobre o método do feixe atômico e a conseqüente descoberta do momento magnético do próton.^[3]

Aparelho de Stern-Gerlach. O campo entreos dois pólos do imã aparece indicada pelas linhas decampo desenhadas em uma das extremidades do imã. Aintensidade do campo aumenta na direção z positiva (N→S para cima).

As primeiras experiências com feixes atômicos foram realizadas por Stern e seu colega, o físico alemão Walther Gerlach (1899-1979), nas quais foi possível medir o momento magnético de átomos, fazendo passar um feixe de átomos de prata (Ag) por uma região de campo magnético não uniforme ${\vec {B}}$ .

Assim, os átomos que tinham o momento magnético ${\vec {\mu }}$ paralelo ao campo magnético externo se dirigiam para um lado, e os que tinham ${\vec {\mu }}$ antiparalelo se dirigiam para o lado oposto.

Através do afastamento entre as marcas deixadas pelos átomos de Ag em uma placa situada em uma das extremidades do equipamento que gerava ${\vec {B}}$ foi possível a esses dois físicos medirem ${\vec {\mu }}_{Ag}$ .

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

O resultado dessas experiências, conhecido como a experiência de Stern-Gerlach, foi publicado, em 1921, na Zeitscrhift Für Physik, em 1922, também na Zeitscrhift Für Physik e, em 1924, nos Annalen der Physik.

Em 1933, Stern e o físico alemão Immanuel Estermann apresentaram na Zeitscrhift Für Physik 85 (p. 17) o resultado de uma experiência, na qual mediram o momento magnético do próton, usando a mesma técnica do desvio de um feixe molecular por campos magnéticos variáveis

Em 1949, Gardner e Edward Mills Purcell apresentaram, na Physical Review, o resultado de uma experiência na qual determinaram o momento magnético (µ) do Próton.

Momento magnético orbital

Certas disposições orbitais, com degeneração tripla ou superior, implicam um momento magnético adicional, pelo movimento dos electrões como partículas carregadas. A situação é análoga à da espiral condutora apresentada aciba, mas exige um tratamento quântico.

Os compostos dos diferentes metais de transição apresentam muitos momentos magnéticos diversos, mas é possível encontrar um intervalo típico para cada metal em cada estado de oxidação, tendo em conta, entretanto, se é de spin alto ou baixo.

**Momentos magnéticos típicos de diversos complexos metálicos, comparados com o momento magnético de *spin*.**
Metal de transição	$\mu _{eff}/(M.B.)$	$\mu _{es}/(M.B.)$
Vanádio (IV)	1,7-1,8	1,73
Cromo (III)	3,8	3,87
Ferro (III) (spin alto)	5,9	5,92
Manganês (II) (spin alto)	5,9	5,92
Ferro (II) (spin alto)	5,1-5,5	4,90
Ferro (II) (spin baixo)	0	0
Cobalto (II) (spin alto)	4,1-5,2	3,87
Níquel (II)	2,8-3,6	2,83
Cobre (II)	1,8-2,1	1,73

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Spin de partículas elementares NA MECÂNICA GENERALIZADA GRACELI.

Partículas elementares, tais como os fótons, elétrons e os quarks, são partículas que não podem ser divididas em partes menores. Teorias e estudos experimentais têm mostrado que o spin, presente nessas partículas, não pode ser explicado por postulações clássicas, onde partículas menores tendem a orbitar em volta de um centro de massa. O spin que essas partículas apresentam é uma propriedade física intrínseca, como a propriedade de carga elétrica e massa. Na mecânica quântica, o momento angular de qualquer sistema é expresso pela equação abaixo:

$S=\hbar \sqrt{s(s+1)}$ G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Onde $\hbar$ é a constante de Planck reduzida ${\frac {h}{2\pi }}$ , / G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+].... e o número quântico do spin $s$ é uma fração na forma $s={\frac {n}{2}}$ , onde $n$ pode ser qualquer número inteiro não-negativo. Assim, $s$ pode assumir os valores 0, ${\textstyle {\ce {{\frac {1}{2}}}}}$ , 1, ${\textstyle {\frac {3}{2}}}$ , 2, etc. A fração do número quântico é a maior diferença entre o momento angular orbital do spin. O valor de $s$ depende unicamente do tipo de partícula, não podendo ser alterada de forma alguma, ao contrário da direção do spin.

Spin de partículas compostas

O spin de partículas compostas, tais como próton, constituído pela soma dos spins das partículas em órbita em determinado momento angular. O spin de partículas compostas está sujeita às mesmas leis que regem o spin de partículas elementares. Partículas compostas sofrem spin sob circunstâncias matemáticas determinadas, tais como as partículas elementares; por exemplo, o spin de um próton é igual a ${\textstyle {\ce {-{\frac {1}{2}}}}}$ , da mesma forma que um pósitron.

Spin de átomos e moléculas

O spin de átomos e moléculas é igual a soma dos spins dos elétrons constituintes de cada um. Mais sobre o assunto, consulte paramagnetismo.

Formulação Matemática

Todas as partículas elementares, tais como: prótons, nêutrons, elétrons, etc. possuem um momento angular intrínseco chamado SPIN, símbolo S. Não existe análogo clássico que poderia permitir a definição de spin, tal como

$\vec{S}=\vec{r}\wedge\vec{p}_{s} = \vec{r}\times\vec{p}_{s}$ G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

duma maneira similar à definição do momento angular orbita

$\vec{L}=\vec{r}\wedge\vec{p}=\vec{r}\times\vec{p}$ G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

O módulo de S é $\frac{1}{2}\hbar$ . /G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Spin é uma propriedade interna da partícula, como a massa ou a carga .

Constitui uma coordenada ou grau de liberdade adicional na formulação da mecânica quântica.

Regras de Comutação

Estas são exatamente as mesmas que as do momento angular orbital, isto é:

$\lfloor{\check{S}_{x},\check{S}_{y}}\rfloor = i\hbar\check{S}_{z}$ , etc /G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

$\lfloor{\check{S}^{2},\check{S}_{z}}\rfloor = 0$ , etc /G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

$\lfloor{\check{S}_{z},\check{S}_{+}}\rfloor = \hbar\check{S}_{+}$ , etc / G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Funções de onda ou Spinores

Estas são denotadas por $|s\mu\rangle$ onde ${\textstyle s={\frac {1}{2}}}$ e ${\textstyle \mu =\pm {\frac {1}{2}}}$ .[1]/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

De modo que o estado de spin para cima será denotado por:

$\chi_{\text{up}} = \Bigg(\frac{1}{0}\Bigg) = \Bigg|\frac{1}{2}\frac{1}{2}\Bigg\rangle$ G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

e o estado de a spin para baixo por

$\chi_{\text{down}} = \Bigg(\frac{0}{1}\Bigg) = \Bigg|\frac{1}{2},-\frac{1}{2}\Bigg\rangle$ G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Os spinores são, simultaneamente, auto-funções dos operadores de spin $\check{S}^{2}$ e $\check{S}^{z}$ :

$\begin{align}&S^{2} \Bigg|\frac{1}{2},-\frac{1}{2}\Bigg\rangle = \frac{1}{2}\Bigg(\frac{1}{2} + 1\Bigg)\hbar^{2}\Bigg|\frac{1}{2}\frac{1}{2}\Bigg\rangle = \frac{3}{4}\hbar^{2}\Bigg|\frac{1}{2}\frac{1}{2}\Bigg\rangle\\ &S_{z}\Bigg|\frac{1}{2}\frac{1}{2}\Bigg\rangle = \frac{1}{2}\hbar\Bigg|\frac{1}{2}\frac{1}{2}\Bigg\rangle \; e \; S_{z}\Bigg|\frac{1}{2},-\frac{1}{2}\Bigg\rangle = -\frac{1}{2}\hbar\Bigg|\frac{1}{2},-\frac{1}{2}\Bigg\rangle\end{align}$ G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

Assim, a álgebra dos operadores de momento angular orbital pode ser aplicada diretamente para os operadores de spin.[1]

PRINCÍPIO GRACELI DE:

PARTICULARIDADES.

INCERTEZAS.

INSTABILIDADE.

E GENERALIZAÇÕES.

AS EQUAÇÕES GENERALIZADAS GRACELI - QUÃNTICA QUÍMICA E RELATIVISTA

SE FUNDAMENTAM E ESTRUTURAM OS FENOMENOS DO SDCTIE GRACELI, DO INFINITO DIMENSIONAL GRACELI, DOS TENSORES DE GRACELI NO PRÍNCIPIO DA PARTICULARIDADE. INCERTEZA, E GENERALIZAÇÕES.

ONDE UM ESTADO FÍSICO, UM ESTADO TRANSCENDENTE [EM TRANSCENDÊNCIA], ESTRUTURAS QUÍMICAS, CAMPOS, FENÔMENOS , ENERGIAS, E OUTROS VARIAM DENTRO DAS EQUAÇÕES DE GRACELI.

EQUAÇÃO GERAL DE GRACELI.[quantização de Graceli].

G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+].... .. =

G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+] $\lambda$ ψ ω ${\mathcal {T}}$ /c] = $\,N_{A}$ $\,M$ $\,z^{+}$ $\,z^{-}$ $\,e$ [/ $\,\epsilon _{o}$ ] / $\,r_{0}$ / = $\lambda$ ħω $q\ \$ [Ϡ ] [ξ ] [,ς] $g_{s}$ $\epsilon _{s}$ [ $\epsilon _{s}$ q G*] ${\begin{pmatrix}\psi _{0}\\\psi _{1}\end{pmatrix}}$ ψ μ / h/c ψ(x, t) $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ x t ]..

OU SEJA, CADA INFINITA PARTÍCULA, FENÔMENO, ESTADO E OUTROS VARIAM CONFORME AS SUAS CONDIÇÕES, E AÇÕES DE INTERAÇÕES E TRANSFORMAÇÕES.

OU SEJA, UM ÁTOMO, ELÉTRON, PRÓTON, NÚCLEO, E OUTROS TEM AS SUAS PRÓPRIAS PARTICULARIDADES DE INTERAGIR E TRANSCENDER EM CADA ELEMENTO QUÍMICO, E MESMO DE UM MESMO ELEMENTO QUÍMICO PARA O MESMO, COMO EXEMPLO, DO FERRO PARA O FERRO.

FERRO DIFERENTE DO ALUMÍNIO.

FERRO A DIFERENTE DO FERRO B.

FERRO A NO TEMPO A DE FUSÃO A DIFERENTE DO FERRO B DE FUSÃO B. NO TEMPO A.

FERRO A NO TEMPO A DE FUSÃO A DIFERENTE DO FERRO C DE FUSÃO B.

FERRO COM POTENCIAL DE TRANSFORMAÇÃO A DIFERENTE DO B.

E PROSSEGUE.

OU SEJA, SE TEM UMA PARTICIULARIDADE PARA CADA ESTRUTURA, DIMENSÃO, CATEGORIAS DE GRACELI [TIPO, INTENSIDADE, TEMPO DE AÇÃO E POTENCIAL DE TRANSFORMAÇÕES E INTERAÇÕES]. ESTADO, FENÔMENOS, E OUTROS.

LEVANDO ASSIM, A UMA INCERTEZA QUÂNTICA RELATIVISTA E QUÍMICA.

E SENDO COMUM A TODOS. OU SEJA, GENERALIZADO E UNIFICATDOR.

ISTO INCLUI CAMPOS E SUAS INTERAÇÕES, PARTÍCULAS, E OUTROS.

COM ISTO SE TEM UMA INCERTEZA DO QUE SE TERÁ NO FUTURO E NO TEMPO PRESENTE.

OU OBSERVAR UM FENÔMENO NO TEMPO A ATÉ CHEGAR AO TEMPO B JÁ SERÁ OUTRO, E VARIA CONFORME DISTÂNCIA E VELOCIDADE DE OBSERÇÃO.

DENTRO DE UM PROCESSO TÉRMICO OU SOB PRESSÃO SE TERÁ UMA INSTABILIDADE QUE SEGUIRÁ A INSTABILIDADE.

OU SEJA, A PARTÍCULARIDADE LEVARÁ A INSTABILIDADE , E ESTA A INCERTEZA.

MECÂNCIA GENERALIZADA GRACELI DE INTERAÇÕES E TRANSFORMAÇÕES.

LEI -

TODA INTERAÇÃO LEVA A TRANSFORMAÇÕES, E VICE-VERSA.

INTERAÇÕES COMO E EM:

NAS INTERAÇÕES DAS FORÇAS FUNDAMENTIAS.

INTERAÇÕES DE SPIN - ÓRBITA.

ESTRUTURA - TEMPERATURA.

DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA - NÍVEIS DE ENERGIA - BANDAS.

ELÉTRONS - FÓNOS.

ELÉTRONS - ELÉTRONS.

ESTADO QUÂNTICO - NÚMERO QUÃNTICO.

ENTROPIA -TEMPERATURA - MOVIMENTO BROWNIANO - CAMINHOS DE PARTÍCIULAS.

CATEGORIA - DIMENSÕES - FENÔMENOS [NO SISTEMA SDCTIE GRACELI].

ENTROPIA - ENTALPIA. ETC.

VEJAMOS AS INTERAÇÕES DE CAMPOS.

E EM RELAÇÃO AO SISTEMA DE MECÂNICA GENERALIZADO GRACELI.

eletromagnetismo quântico químico relativístico Graceli.

MECÂNICA DO SISTEMA DIMENSIONAL GRACELI.

ONDE A MAIORIA DOS FENÔMENOS FÍSICOS [EM TODAS AS ÁREAS] VARIAM CONFORME O SISTEMA DIMENSIONAL GRACELI.

SENDO ELE;

EQUAÇÃO GERAL DE GRACELI.[quantização de Graceli].

G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+].... .. =

[ $\epsilon _{s}$ q [tG*] ==G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+].... ..

SISTEMA GRACELI DE:

TENSOR [tG+] GRACELI = IGFF + SDCTIE GRACELI, DENSIDADE DE CARGA E DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA, NÍVEIS DE ENERGIA, NÚMERO E ESTADO QUÂNTICO. + POTENCIAL DE SALTO QUÂNTICO RELATIVO AOS ELEMENTOS QUÍMICO COM O SEU RESPECTIVO E ESPECÍFICO NÍVEL DE ENERGIA., POTENCIAL DE ENERGIA, POTENCIAL QUÍMICO, SISTEMA GRACELI DO INFINITO DIMENSIONAL.

ONDE A CONFIGURAÇÃO ELETRÔNICA TAMBÉM PASSA A SER DIMENSÕES FÍSICO-QUÍMICA DE GRACELI.

[ $\epsilon _{s}$ q [tG*] = energia quântica Graceli.

Força fundamental - INTERAÇÕES GRACELI IG =

IGFF = INTERAÇÕES GRACELI - Força fundamental.

T = TEMPERATURA.

PERMEABILIDADE MAGNÉTICA .

INTERAÇÃO SPINS ÓRBITA.

MOMENTUM MAGNÉTICO.

DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA DOS ELEMENTOS QUÍMICOS.

NÍVEIS E SUBNIVEIS DE ENEREGIA.

BANDAS DE ENERGIAS.

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. [1]

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE./G ψ = E ψ =

\psi ^{*}

E [tG+].... .. [2]

1 / IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. [-1]

1 / IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE./G ψ = E ψ =

\psi ^{*}

E [tG+].... .. [-1]

RELATIVIDADE DAS FORÇAS FUNDAMENTAIS.

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. / c .

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE./G ψ = E ψ =

\psi ^{*}

E [tG+].... ../ c .

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Momento magnético NA MECÂNICA GENERALIZADA GRACELI.

Relações físicas

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

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Exemplo

/G ψ = E ψ = IGFF $\psi ^{*}$ E [tG+]....

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Momento magnético orbital

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Spin de partículas elementares NA MECÂNICA GENERALIZADA GRACELI.

Spin de partículas compostas

Spin de átomos e moléculas

Formulação Matemática

Regras de Comutação

Funções de onda ou Spinores

Força fundamental - INTERAÇÕES GRACELI IG =

IGFF = INTERAÇÕES GRACELI - Força fundamental.

T = TEMPERATURA.

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. [1]

1 / IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. [-1]

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. / c .

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T = TEMPERATURA.

IGFF = FF / T . PM. ISO . MM. DEEQ. NE. BE. [1]

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